Воспользуемся тем обстоятельством, что плотность большого заряда снутри сферы гт значительно больше, чем вне ее. Пренебрежем действием большого заряда перед головкой и проэкстраполируем закон конфигурации поля перед головкой Е = Ет(гт/г)2 прямо до самой ее поверхности г = гт.

Плотность на фронте пт на много порядков превосходит исходную п0, ибо основное число поколений электронов рождается перед фронтом волны, по другому в головке за фронтом не из чего же было бы создаваться заряду. Но крайние несколько поколений, благодаря которым за волной и выходит плазма на порядок (как будет показано) большей плотности пк, появляются уже в самой головке. Для вычисления пк пренебрежем кривизной слоя волны и будем считать его плоским. Это приближение оправдывается тем, что толщина слоя, как мы на данный момент увидим, мала по сопоставлению с радиусом гт.

Численный пример.

До того как дискуссировать физический смысл приобретенных соотношений меж параметрами волны, приведем численный пример. Это поможет лучше почувствовать, с чем мы имеем дело. Разглядим резвый стример в атмосферном воздухе. Значения таунсендовского коэффициента в спектре полей 80 с применимой точностью (Юн-20%) аппроксимируются степенной функцией чему соответствует приближенно kf = 5/2.

Как уже отмечалось, большая неопределенность оценок связана с параметром гт, но по разным косвенным данным rm~ 10~2см, в мощных полях у длинноватых стримеров, может быть, даже, больше. Положим rm = Ю-1 см. Пусть Ет = 300 кВ/см. Для уединенной сферы такое поле выходит при потенциале Етгт"= 30 кВ. В случае канала с полусферической головкой такого же радиуса, как будет показано в разделе 3.2.1, потенциал головки придется прирастить приблизительно в два раза, до 60 кВ, что полностью отвечает почти всем экспериментальным условиям (в воздухе используют и поболее высочайшие напряжения).

Все характеристики стримера, приобретенные на основании обычный теории, полностью разумны. Они согласуются и с измерениями, и с численными расчетами в наиболее сложных постановках.

Обратимся к физической интерпретации формул для характеристик волны ионизации.

Причинные связи меж чертами волны ионизации.