Несовершенство 1,52-модели проявляется в особенности явственно при вычислении тока стримера. Значения тока получаются в 3—4 раза меньше, чем в опыте. Как демонстрируют оценки раздела 5.4.2, на поверхности совершенно проводящего стримерного канала в принципе нереально расположить заряд, измеренный на опыте, если не допустить, что радиус гс чрезвычайно большенный, около 1 см при U = 500 кВ. Если же ввести в обыденную 1,5.0-модель значение гс«1 см, поле в области фронта волны ионизации и расчетная плотность электронов оказываются чрезвычайно низкими.

Применение модели с ионизационным расширением канала автоматически избавляет это противоречие. Сейчас канал расширяется уже за головкой, и поле в области фронтального фронта волны ионизации остается довольно мощным. Расширение канала влияет на амплитуду тока анода, но не конкретным образом. Около анода нет кругового поля, и канал там не расширяется. Электро поступают на анод через неширокую горловину (ток через сечение наружной оболочки стебля, вероятнее всего, слабенький). Но вследствие расширения канала в глубине промежутка электронов к аноду нагнетается больше, и поле там добавочно усиливается. В итоге у анода растет скорость ионизации и плотность плазмы возрастает в пару раз по сопоставлению с той, что дает 1,5.5-модель.

Амплитуда тока в модели с ионизационным расширением канала практически не зависит от задаваемого произвольно исходного радиуса гнач- У канала же радиусы инсталлируются автоматом в согласовании с действием круговой волны ионизации. Для критерий опыта (сферический анод радиусом 12,5 см, наружное поле у анода 40 н- 45 кВ/см) расчетная амплитуда полного тока через анод выходит равной 9 А для гнач = 0,02 см и 11 А для гшч = 0,1 см — и то, и другое близко к измеренным 10 А.