Скорость определяют фактически при всех экспериментальных исследовательских работах фаворита и, все же, данных о скорости очень не хватает для построения расчетных моделей длинноватого фаворита. Тому есть некоторое количество обстоятельств. Во-1-х, практически постоянно оценивается среднее значение скорости за достаточно протяженный отрезок времени, нередко за всю исходную фазу. За переменами скорости во времени проследить много сложнее, а результаты получаются не чрезвычайно надежные. Обычно, они охарактеризовывают не настоящую скорость фаворита, а ее проекцию на ось промежутка (осевую скорость). В чрезвычайно длинноватых промежутках, где линия движения искры очень искривлена, эти величины значительно различаются. Во-2-х, практически никогда не удается связать измеренную скорость с необходимым параметром фаворита, к примеру, с током либо потенциалом его головки. Таковая связь была бы особо принципиальной для формирования представлений о механизме процесса. К огорчению, развитие фаворита постоянно происходит в электронном поле, чрезвычайно очень искаженном большими зарядами. Экспериментатору понятно напряжение на промежутке, но о поле в области лидерной головки он может иметь только самое общее представление (и то не постоянно). Ситуация с током не почти всем лучше. Не тяжело измерить ток в основании канала фаворита, но он различается от тока в головке, и не только лишь поэтому, что ток изменяется вдоль канала: головок может быть несколько, а сколько — непонятно. В подавляющем большинстве случаев информация о скорости оказывается оторванной от какой-нибудь другой, в особенности если идет речь о исходной фазе фаворита.

Более надежны и презентабельны данные о скорости положительных фаворитов в воздухе, где обследованы промежутки длиной прямо до нескольких 10-ов метров.

Типично, что в течение всей исходной фазы осевая скорость фаворита фактически не изменялась — головка фаворита на фоторазвертке прочерчивает практически точно прямую линию. Аналогичный итог наблюдался л в еще больше длинноватых промежутках. К примеру при положительном импульсном напряжении 2/7500 мкс амплитудой 4,9 MB фаворит срывался с высоковольтного экрана, служащего крышей генератору импульсных напряжений, и двигался к земле с высоты около 40 м по очень зигзагообразной линии движения общей длиной около 70 м. При всем этом его вертикальная составляющая скорости практически не изменялась, оставаясь равной 2-106 см/с. Таковая же скорость была измерена при развитии фаворита длиной 45 м. Тут фаворит инициировался от недлинного стержневого электрода, установленного горизонтально на высоте 28 м на крыше генератора башенного типа. Генератор сформировывал положительный импульс напряжения 300/10 000 мкс. При амплитуде импульса 3,4 MB канал не достигал земли, обычно, двигался практически горизонтально, время от времени даже незначительно ввысь.

Ни длина промежутка, ни радиус анода, ни скорость подъема напряжения не меняют кардинально осевой скорости фаворита в исходной фазе. Ее нижнее значение составляет (0,5 ч- 1)-106см/с. Медлительнее в воздухе атмосферного давления фаворит безпрерывно продвигаться не может. Среднее значение скорости несколько увеличивается с ростом длины перекрытого промежутка, хотя и некординально. Если увеличивать амплитуду напряжения на промежутке, скорость лидера обязана возрастать, но в лабораторных критериях из-за ограниченности места нет особенных способностей для проверки зависимости ул(и). Уже при среднем наружном поле 4,5ч-5кВ/см стримеры исходной коронной вспышки пересекают просвет, и разряд с самого начала развивается в режиме сквозной фазы. Можно лишь утверждать, что зависимость скорости от наружного поля для фаворита выражена много слабее, чем для стримера. Повышение напряжения на промежутке в 2—2,5 раза ускоряет движение стримера на порядок и больше.